Коэффициент хроматической дисперсии. Дисперсия сигналов в оптических волокнах
Distinguish mode dispersion, which is caused by a large number of modes in the optical fiber and the chromatic dispersion associated with the incoherence of light sources actually operating in a certain range of wavelengths.
Consider the propagation of the light beam along the multimode fiber. In this case there are two modes, the two beams. The first extends along the longitudinal axis of the fiber, while the other is reflected from the interfaces of media. Thus the path of the second light beam is greater than the first. As a result, when the two beams carrying the electromagnetic energy are added together, compared oblique beam with an axial beam is the time delay, which is calculated by the following formula:
c
– speed of light
l
– fiber length
n
1
,
n
2
– refractive indices of the core and shell
Gradient mode dispersion of optical fibers, usually two orders of magnitude lower than those fibers with a step refractive index profile. Due to the smooth change of the refractive index of the core of an optical fiber decreases the path of the second beam along the fiber. Thereby reducing second time delay relative to the first beam.
The single mode optical fiber mode dispersion, and no increase in pulse duration is determined by the chromatic dispersion, which, in turn, divided into material and waveguide.
Material dispersion phenomenon is called the absolute dependence of the refractive index n material wavelength of light ( n =ϕ λ() ). The waveguide dispersion coefficient is determined by the dependence of the phase β and of the frequency ( β=ϕ ω() ).
Pulse broadening due to chromatic dispersion is calculated using the formula:
τ
m
– pulse broadening due to material dispersion, ps;
τ
B
– broadening of the pulse due to the waveguide dispersion, ps;
∆λ
– the spectral width of the radiation source, nm;
М(λ)
– coefficient of specific material dispersion, ps / nm · km;
В(λ)
– a coefficient of the waveguide dispersion, ps / nm · km.
Consider the effect of material and waveguide dispersion in single-mode fiber. As seen from the graph, an increase in the wavelength dispersion of the material decreases, and at a wavelength of 1.31 m it becomes equal to zero. The wavelength in this case is considered a zero-dispersion wavelength. At the same time more than 1.31 micron dispersion becomes negative. Unbiased waveguide dispersion of fibers is a relatively small value and is in the range of positive numbers. In the development of optical fiber dispersion-shifted, which is based on the waveguide component, trying to compensate for the dispersion of the material to longer wavelengths, ie, a third transparent window (λ = 1,55 m). This shift is carried out reduction of the core diameter, increasing Δ and using the triangular shape of the refractive index profile of the core.
In the propagation of polarized light wave along the optical fiber polarization dispersion occurs. The light wave from the standpoint of the wave theory is a constantly changing magnetic and electric field vector which is perpendicular to the propagation of electromagnetic (light) waves. An example of a light wave may be natural light whose direction of electric vector varies randomly. If the radiation is monochromatic and vectors oscillate with a constant frequency, they can be represented as the sum of two mutually perpendicular components of x and y. The ideal optical fiber is an isotropic medium in which the electromagnetic properties are the same in all directions, for example refractive indices. Media with different refractive indices in two orthogonal axes x and y are called birefringent. Thus in this case, the fiber remains single mode for as two orthogonally polarized modes have the same propagation constant. But this is true only for ideal optical fiber.
In a real optical fiber two orthogonally polarized modes have non-identical propagation constants, so that there is a time delay occurs and the broadening of the optical pulse.
The broadening of the pulse due to polarization mode dispersion (PMD) is calculated as follows:
Therefore, the polarization mode dispersion is manifested only in the single-mode optical fibers with netsirkulyarnoy (elliptical) core and, under certain conditions becomes comparable with chromatic. Therefore, the resulting dispersion single mode optical fiber is determined by the following formula:
Dispersion significantly limits the bandwidth of optical fibers. The maximum bandwidth on the optical line 1 km calculated by the approximate formula:
τ - pulse broadening, ps / km.
Информация по ОВ передается в виде коротких оптических импульсов. Энергия импульса распределяется между всеми направляемыми модами. Скорости всех мод вдоль их траектории в ступенчатом ОВ одинаковы. Однако время, которое им понадобится для прохождения 1 км ОВ, будет различным. На выходе ОВ импульсы отдельных мод, пришедшие в разное время, складываются, образуя более широкий, по сравнению с входным, оптический импульс (рис. 2.1).
Рис. 2.1. Траектории меридиональных лучей в ОВ со ступенчатым профилем показателя преломления.
Явление уширения импульса в многомодовом ОВ называется межмодовой дисперсией, которая характеризуется величиной D m , измеряющейся в нс/км. Если величина дисперсии известна, то уширение импульса Δt в ОВ длиной L в первом приближении определится выражением:
Верхняя оценка величины межмодовой дисперсии: наименьшую траекторию и наименьшее время распространения t min имеет луч, распространяющийся вдоль оси ОВ.
Наибольшую траекторию и наибольшее время распространения t max имеет луч, распространяющийся по ОВ, отражаясь от границы раздела сердцевины и оболочки под углом полного внутреннего отражения.
Тогда . (2.4)
Дисперсия ограничивает скорость передачи информации по ОВ.
Рис. 2.2. Зависимость межмодовой дисперсии от относительной разности показателей преломления сердцевины и оболочки.
С величиной межмодовой дисперсии [нс/км] связано понятие широкополосности волокна или удельной полосы пропускания B[МГц км]
Величина широкополосности для ступенчатых многомодовых кварцевых волокон ограничивается величиной 20-50 МГц км.
Для градиентных многомодовых волокон широкополосность лежит в пределах 200 – 2000 МГц км.
Радикальным способом уменьшения дисперсии является переход от многомодовой передачи к одномодовой.
Впервые одномодовый режим передачи в волокне со ступенчатым профилем показателя преломления был достигнут путем уменьшения радиуса сердцевины до 5 мкм. Такие волокна называют стандартными одномодовыми волокнами.
Важным нормируемым параметром у одномодовых волокон является диаметр w или радиус r n м модового пятна (поля), который характеризует потери при вводе света в волокно и используются для расчетов вместо радиуса или диаметра сердцевины, его величина зависит от типа волокна и рабочей длины волны и лежит в пределах 8..10 мкм (фактически он на 10-12% больше диаметра сердцевины).
Для одномодового ОВ распределение интенсивности поля моды можно аппроксимировать гауссовской кривой:
Рис. 2.3. Определение диаметра модового поля.
На рис. 2.4. показаны рассчитанные по выражениям распределения модового поля для стандартного волокна на длинах волн, которые обычно используются для связи.
Рис. 2.4. Распределение модового поля основной моды в стандартном волокне.
Поскольку скорость распространения света в ОВ зависит от длины волны излучения λ, разные спектральные составляющие сигнала распространяются с разной скоростью.
Рис. 2.5. Спектр излучения источника.
Хроматическая дисперсия состоит из двух составляющих: материальной и волноводной:
Как физическая величина измеряется в пс / (нм·км) и означает уширение импульса в волокне длиной 1 км при ширине спектра сигнала 1 нм (с учетом скорости передачи и ширины спектра источника излучения).
Материальная дисперсия обусловлена зависимостью показателя преломления кварца n (как фазового, так и группового) или скорости распространения света в кварце от длины волны (рис. 1.10) и пропорциональна второй производной показателя преломления по длине волны:
Рис. 2.6. Возникновение материальной дисперсии.
На рис. 2.7 показана зависимость материальной дисперсии от длины волны. Видно, что материальная дисперсия имеет знак и при длине волны нулевой материальной дисперсии λ = λ 0 mat проходит через 0.
Волноводная дисперсия D в не связана со свойствами материала, но зависит от конструкции и размеров волновода. Ее появление связано с тем, что волна в одномодовом ОВ распространяется частично в сердцевине, частично в оболочке и показатель преломления для нее принимает среднее значение между показателями преломления сердцевины и оболочки. При изменении длины волны глубина проникновения поля в кварцевую оболочку меняется и, следовательно, меняется среднее значение показателя преломления.
Рис. 2.7. Хроматическая дисперсия в стандартном одномодовом
волокне.
Рис. 2.8. Возникновение волноводной дисперсии.
Волноводная дисперсия отрицательна и с увеличением λ она уменьшается. Это позволяет, изменяя размеры и конструкцию ОВ, управлять зависимостью D в, а, следовательно, и зависимостью D хр от λ.
Существует такая длина волны, при которой материальная и волноводная дисперсии равны по модулю и имеют противоположные знаки, то есть хроматическая дисперсия равна нулю. Эту длину волны называют длиной волны нулевой хроматической дисперсии или просто длиной волны нулевой дисперсии λ 0 D .
В большинстве одномодовых ОВ расположение осей наибольшей и наименьшей скорости является случайным и расширение проходящего по ОВ импульса растет с увеличением длины L пропорционально корню квадратному из длины ОВ:
где D p – поляризационно-модовая дисперсия.
Для большинства одномодовых ОВ величина поляризационно-модовой дисперсии лежит в пределах 0.02 – 0.2 пс/км 0.5 .
Импульсы света, последовательность которых определяет информационный поток, в процессе распространения расплываются. При достаточно большом расширении импульсы начинают перекрываться, так что становится невозможным их выделение на приёме.
Дисперсия τ - это рассеяние во времени спектральных и модовых составляющих оптического сигнала, приводящее к расширению длительности импульса на приёме.
Дисперсия определяется как квадратичная разность длительности импульсов на выходе и входе кабеля:
τ(l) = , пс/км. (2.8)
Чем меньше значение дисперсии, тем больше ширина полосы пропускания ОВ, тем больший поток информации можно передать по ОВ.
Максимальная ширина полосы пропускания на 1 километр кабеля обратно пропорциональна дисперсии и приближённо равна:
F
= 0, 44/ τ
, Гц (2.9)
Дисперсию классифицируют по причинам происхождения следующим образом:
Рисунок 2.11 – Виды дисперсии
Результирующая дисперсия определяется из формулы:
Материальная дисперсия обусловлена зависимостью показателя преломления оптического волокна от длины волны λ .
Волноводная
дисперсия обусловлена зависимостью
коэффициента распространения моды
от длины волны
λ
.
Волноводная дисперсия возникает из-за
ограничения света направляющей структурой
(волокном). Тогда как почти вся энергия
в многомодовом ОВ сконцентрирована в
относительно большой сердцевине, в
одномодовых ОВ свет распространяется
и в сердцевине и в оболочке. Единственная
направляемая мода может рассматриваться
как распространяющаяся со скоростью,
определяемой эффективным показателем
преломления, большим чем показатель
преломления оболочки, но меньшим
показателя сердцевины. С ростом длины
волны всё больше энергии распространяется
в оболочке с малым показателем преломления.
В результате получается расширение
импульса, зависящее от структуры волокна,
т. е.волноводная
дисперсия.
Поляризационно-модовая дисперсия (ПМД) - это дисперсия, вызываемая разностью в скоростях распространения двух основных ортогонально-поляризованных мод, существующих в одномодовом волокне.
Рисунок 2.12 – Поляризационно-модовая дисперсия
Наличие ПМД приводит к тому, что результирующий выходной импульс света уширяется по сравнению с входным. Луч света от источника излучения попадает на вход ОВ. При этом возникает явление двойного лучепреломления . Это означает, что внутри ОВ образуется две волны (моды), которые поляризуется в двух ортогональных (взаимно-перпендикулярных) плоскостях и распространяется в виде двух мод одной волны. Из-за физической асимметрии показателя преломления ОВ эти моды одной волны движутся с разной скоростью.
ПМД также может быть возникать в местах соединения волокон или изгибах. ПМД влияет на работу ВОЛС так же, как и хроматическая дисперсия, но механизм уширения импульсов в этих случаях различен.
Существенным отличием ПМД от хроматической дисперсии является тот факт, что влияние хроматической дисперсии в линии можно компенсировать, в то время как методов компенсации влияния ПМД в настоящее время не существует. В прошлом (лет 15 назад) влияние ПМД не принималось во внимание, поскольку скорости передачи, а также расстояния между регенераторами в ВОЛС были относительно невелики. В настоящее время, когда скорости передачи достигают сотен Гбит/с, а расстояния между оптическими регенераторами в ВОЛС - сотен километров, ПМД становится ограничивающим фактором при разработке ВОЛС.
В многомодовых ступенчатых волокнах определяющей является межмодовая дисперсия , которая обусловлена наличием большого числа распространяющихся мод и различиями времен их распространения по волокну, обычно в многогодовом ОВ τ =20÷50 нс/км.
В градиентных ОВ происходит выравнивание времени распространения различных мод и определяющей является материальная дисперсия , τ =3÷5 нс/км.
В ступенчатых одномодовых ОВ проявляется хроматическая (волноводная и материальная) дисперсия , но они почти равны по абсолютной величине и противоположны по фазе в широком спектральном диапазоне (Рис.13) при λ = 1,2 ÷ 1,7 мкм. В одномодовых ОВ τ = 5 -17 пс/км.
Возникновение хроматической дисперсии в материале световода обусловлено тем, что оптический источник, возбуждающий вход ОВ (светоизлучающий диод – СИД или лазерный диод – ЛД), формирует световые импульсы, имеющие непрерывный волновой спектр определенной ширины (например, для СИД это примерно 35-60 нм, для многомодовых лазерных диодов (ММЛД) – 2-5 нм, для одномодовых ЛД (ОМЛД) – 0,01-1нм). Различные спектральные компоненты импульса распространяются с разными скоростями и приходят в определенную точку (к концу волокна) в разное время, приводя к уширению импульса на выходе.
В области от 800 нм до 1270 нм более длинные волны (более красные) движутся по ОВ быстрее по сравнению с более короткими (более голубыми) длинами волн (рисунок 2.13). Например, волны длиной 860 нм распространяются быстрее по стеклянному волокну, чем волны длиной 850 нм. Это связано с тем, что коэффициент преломления стекла в диапазоне от 800 нм до 1270 нм уменьшается с ростом длины волны, (этим же самым явлением объясняется возникновение радуги). Такая дисперсия называется положительной .
В области от 1270 нм до 1700 нм ситуация меняется: более короткие волны движутся быстрее по сравнению с более длинными; волна 1560 нм движется медленнее, чем волна 1540 нм, т.е. коэффициент преломления стекла в диапазоне от 1270 нм до 1700 нм увеличивается с ростом длины волны. Это явление называют аномальной (отрицательной) дисперсией. Отрицательная дисперсия выражается в том, что более «медленные» спектральные составляющие импульса ускоряются, а «быстрые», наоборот замедляются. В некоторой точке спектра происходит совпадение, при этом более голубые и более красные длины волн движутся с одной и той же скоростью. Это совпадение скоростей происходит на длине волны примерно 1270 нм, на этой длине волны материальная дисперсия равна нулю (См. рисунок 2.13 и таблицу 2.1).
Из рисунка 2.13 видно, что на определённой длине волны материальная и волноводная дисперсия противоположны по знаку и равны по величине, т. е. взаимно компенсируются. На этой длине волны хроматическая дисперсия, являющаяся суммой материальной и волноводной дисперсий, равна нулю. Для ОВ эта длина волны - порядка 1312 нм , её называют длиной волны нулевой дисперсии , Таким образом, для одномодового кварцевого волокна хроматическая дисперсия положительна для длин волн λ <1312 нм и отрицательна для длин волн λ >1312 нм, а в окрестности λ = 1312 нм она нулевая.
Таблица 2.1 – Типичные значения удельной материальной дисперсии одномодового ОВ
|
| |||||||||
|
М ( | |||||||||
|
В
( |
,
мкм
),
пс/нм*км
),
пс/нм*кмМатериальная и волноводная дисперсии ОВ пропорциональны ширине спектра излучения источника Δλ. Значения этих дисперсий можно определить через удельную дисперсию по формулам:
;
(2.11)
(2.12)
где М(λ) – удельная материальная дисперсия, значения которой представлены в таблице 2.1, В(λ) –удельная волноводная дисперсия, значения которой представлены в таблице 2.1,Δλ – ширина спектральной линии источника излучения.Измеряется хроматическая дисперсия в единицах: пс/км.
Известно, что для кварцевых ОВ минимум затухания соответствует длине волны 1,55 мкм и дальность связи на этой длине волны ограничивается хроматической дисперсией. Как следует из рисунка 2.13, обычное одномодовое волокно не обеспечивает минимум дисперсии для λ=1,55 мкм, поэтому были разработаны ОВ со смещенной (Dispersion Shifted) дисперсией, которые отличаются конфигурацией профиля показателя преломления (треугольный профиль).
Рисунок 2.14 – Зависимость материальной, волноводной и результирующей дисперсии от длины волны для ОВ со смещённой дисперсией
На рисунке 2.14 представлены зависимости материальной, волноводной и результирующей дисперсии от длины волны для ОВ со смещённой дисперсией.
При изменении профиля преломления ОВ волноводная дисперсия увеличивается, и компенсация дисперсии осуществляется на другой длине волны – 1,55 мкм, благодаря чему можно оптимизировать ОВ для работы в третьем окне прозрачности, где затухание ОВ минимально.
В результате исследований волокон со смещенной дисперсией было показано, что наилучшие показатели обеспечивают волокна с треугольным профилем, так как они обладают самофокусирующими свойствами и удерживают распространяющиеся лучи в небольшом объеме, прилегающем к оси ОВ.
Хроматическая дисперсия выбрана международным союзом связистов (INU) в качестве критерия для классификации одномодовых оптических волокон. Согласно этому критерию, существует три типа одномодовых оптических волокон:
Стандартное одномодовое волокно (тип G.652). Это наиболее ходовой тип волокна, используется в мире с 1988 года. Параметры (потери и дисперсия) этого волокна оптимизированы на длину волны 1310 нм (минимум хроматической дисперсии), оно может использоваться и в диапазоне длин волн 1525...1565 нм, где имеет место абсолютный минимум потерь в волокне.
Одномодовое волокно со смещенной нулевой дисперсией (тип G.653). Называется так потому, что абсолютный минимум хроматической дисперсии путем выбора специальной формы профиля показателя преломления смещен в диапазон длин волн λ = 1550 нм абсолютного минимума потерь в волокне. Волокно G.653 оптимизировано для высокоскоростной передачи на одной длине волны и имеет ограниченные возможности для передачи на нескольких длинах волн.
Одномодовое волокно со смещенной в область длин волн λ = 1550 нм ненулевой дисперсией (тип G.655). Волокно оптимизировано для высокоскоростной передачи информации на нескольких длинах волн в диапазоне около 1550 нм. Волокно G.655 разработано для волоконно-оптических систем со спектральным уплотнением каналов - DWDM-систем (при работе этих систем нулевая дисперсия может привести к возникновению нелинейных эффектов в ОВ).
Наряду с коэффициентом затухания ОВ важнейшим параметром является дисперсия, которая определяет его пропускную способность для передачи информации.
Дисперсия – это рассеяние во времени спектральных и модовых составляющих оптических оптического сигнала, которые приводят к увеличению длительности импульса оптического излучения при распространения его по ОВ.
Уширение импульса определяется как квадратичная разность длительности импульсов на выходе и входе оптического волокна по формуле:
причем значенияи берутся на уровне половины амплитуды импульсов (рисунок 2.8).
Рисунок 2.8
Рисунок 2.8 - Уширение импульса за счет дисперсии
Дисперсия возникает по двум причина: некогерентность источников излучения и существования большого количества мод. Дисперсия, вызванная первой причиной, называется хроматической (частотной) , она состоит из двух составляющих – материальной и волноводной (внутримодовой) дисперсий. Материальная дисперсия обусловлена зависимостью показателя преломления от длины волны, волноводная дисперсия связана с зависимостью коэффициента распространения от длины волны.
Дисперсия, вызванная второй причиной, называется модовой (межмодовой) .
Модовая дисперсия свойственна только многомодовым волокнам и обусловлена отличием времени прохождения мод по ОВ от его входа до выхода. В ОВ со ступенчатым профилем показателя преломления скорость распространения электромагнитных волн с длиной волны одинакова и равна: , где С – скорость света. В этом случае все лучи, падающие на торец ОВ под углом к оси в пределах апертурного угла распространяются в сердцевине волокна по своим зигзагообразным линиям и при одинаковой скорости распространения достигают приемного конца в разное время, что приводит к увеличению длительности принимаемого импульса. Так как минимальное время распространения оптического луча имеет место при падающем луче , а максимальное при , то можно записать:
где L – длина световода;
Показатель преломления сердцевины ОВ;
С – скорость света в вакууме.
Тогда значение межмодовой дисперсии равно:
Модовая дисперсия градиентных ОВ на порядок и более ниже, чем у ступенчатых волокон. Это обусловлено тем, что за счет уменьшения показателя преломления от оси ОВ к оболочке скорость распространения лучей вдоль их траектории изменяется. Так, на траекториях, близких к оси, она меньше, а удаленных больше. Лучи, распространяющиеся кратчайшими траекториями (ближе к оси), обладают меньшей скоростью, а лучи, распространяющиеся по более протяженным траекториям, имеют большую скорость. В результате время рапространения лучей выравнивается, и увеличение длительности импульса становится меньше. При параболическом профиле показателя преломления, когда показатель степени профиля q=2, модовая дисперсия определяется выражением:
Модовая дисперсия градиентного ОВ в раз меньше, чем ступенчатого при одинаковых значениях . А так как обычно , то модовая дисперсия указанных ОВ может отличаться на два порядка.
В расчетах при определении модовой дисперсии следует иметь в виду, что до определенной длины линии называемой длиной связи мод, нет межмодовой связи, а затем при происходит процесс взаимного преобразования мод и наступает установившийся режим. Поэтому при дисперсия увеличивается по линейному закону, а затем, при - по квадратичному закону.
Таким образом, вышеприведенные формулы справедливы лишь для длины . При длинах линий следует пользоваться следующими формулами:
- для ступенчатого световода
- для градиентного световода,
где - длина линии;
Длина связи мод (установившегося режима), равная км – для ступенчатого волокна и км – для градиентного (установлено эмпирическим путем).
Материальная дисперсия зависит от частоты (или от длины волны ) и материала ОВ, в качестве которого, как правило, используется кварцевое стекло. Дисперсия определяется электромагнитным взаимодействием волны со связанными электронами материала среды, которое носит, как правило, нелинейный (резонансный) характер.
Возникновение дисперсии в материале световода даже для одномодовых волокон обусловлено тем, что оптический источник, возбуждающий волокно (светоизлучающий диод – СИД или полупроводниковый лазер ППЛ) формирует световое излучение, имеющее непрерывный волновой спектр определенной ширины (для СИД это примерно нм, для многомодовых ППЛ - нм, для одномодовых лазерных диодов нм). Различные спектральные компоненты светового излучения распространяются с разными скоростями и приходят в определенную точку в разное время, приводя к уширению импульса на приемном конце и, при определенных условиях, к искажению его формы. Показатель преломления изменяется от длины волны (частоты ), при этом уровень дисперсии зависит от диапазона длин волн света, введенного в волокно (как правило, источник излучает несколько длин волн), а также от центральной рабочей длины волны источника. В области I окна прозрачности – более длинны волны (850нм) движутся быстрее по сравнению с более короткими длинами волн (845нм). В области III окна прозрачности ситуация меняется: более короткие (1550нм) движутся быстрее по сравнению с более длинными (1560нм). Рисунок 2.9
Рисунок 2.9 – Скорости распространения длин волн
Длина стрелок соответствует скорости длин волн, более длинная стрелка соответствует более быстрому движению.
В некоторой точке спектра происходит совпадение скоростей. Это совпадение у чистого кварцевого стекла происходит на длине волны нм, называемой длиной волны нулевой дисперсии материала, так как . При длине волны ниже длины волны нулевой дисперсии параметр имеет положительное значение, в обратном случае - отрицательное. Рисунок 2.10
Материальную дисперсию можно определить через удельную дисперсию по выражению:
.
Величина - удельная дисперсия, , определяется экспериментальным путем. При разных составах легирующих примесей в ОВ имеет разные значения в зависимости от (таблица 2.3).
Таблица 2.3 – Типичные значения удельной материальной дисперсии
Волноводная (внутримодовая) дисперсия – этим термином обозначается зависимость задержки светового импульса от длины волны, связанная с изменением скорости его распространения в волокне из-за волноводного характера распространения. Уширение импульсов, обусловленное волноводной дисперсией, аналогично пропорционально ширине спектра излучения источника и определяется как:
,
где - удельная волноводная дисперсия, значение которой представлены в таблице 2.4:
Таблица 2.4
– обусловлена дифференциальной групповой задержкой между лучами с основными состояниями поляризации. Распределение энергии сигнала по различным состояниям поляризации медленно изменяется со временем, например, вследствие изменения температуры окружающей среды, анизотропия показателя преломления, вызванная механическими усилиями.
В одномодовом волокне распространяется не одна мода, как принято считать, а две перпендикулярные поляризации (моды) исходного сигнала. В идеальном волокне эти моды распространялись бы с одинаковой скоростью, однако реальные волокна имеют не идеальную геометрию. Главной причиной поляризационной модовой дисперсии является неконцентричность профиля сердцевины волокна, возникающая в процессе изготовления волокна и кабеля. В результате две перпендикулярные поляризационные составляющие имеют разные скорости распространения, что и приводит к дисперсии (рисунок 2.11)
Рисунок 2.11
Коэффициент удельной поляризационно-модовой дисперсии нормируется в расчете на 1км и имеет размерность . Величина поляризационно-модовой дисперсии рассчитывается по формуле:
Из-за небольшой величины ее необходимо учитывать исключительно в одномодовом волокне, причем, когда используется передача высокоскоростного сигнала (2,5Гбит/с и выше) с очень узкой спектральной полосой излучения 0,1нм и меньше. В этом случае хроматическая дисперсия становится сравнимой с поляризационной модовой дисперсией.
Коэффициент удельной ПМД типового волокна, как правило, составляет 
.
